統計力学 wikipedia|無料辞書
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◆解説
個の粒子から成る古典的な系での任意の物理量の時間平均値は
=\lim_\infty -->\frac\int_0^T A(\,\)dt -->
と与えられる。
は系の微視的状態を指定する
正準変数である。系が
熱平衡状態に達するならばこの値は収束する。この
が
熱力学に現れる巨視的な物理量
である。
系の微視的状態の(任意の)分布
は
リウヴィルの定理により時間に関して不変である。
=0 -->
このことから、時間tに依存しない
平衡状態において、
で指定される微視的状態がある
確率をもつ
確率集団(アンサンブル)を考えると物理量
の平均値は
A(\,\)dP=\fracA(\,\)
\rho(\,\)d\Gamma -->
\rho(\,\)d\Gamma --> -->
で与えられる。この
集団平均と時間平均が等しいと仮定することが統計力学の原理であり、これを
エルゴード仮説とよぶ。ただし、エルゴード仮説は統計力学の基礎付けとは無関係という主張も専門家によってなされている(
田崎晴明氏による
[外部リンク] 解説および
大野克嗣氏による
[外部リンク] 解説(Statistical Mechanics, Japanese versionというpdf))。
孤立系の確率集団は
で指定される微視的状態が等しい確率をもつミクロカノニカル集団である。これを
等重率の原理という。
孤立系(エネルギー
、体積
、粒子数
)の
エントロピーを系の微視的状態の数
をもちいて定義する。
W\simeqk\ln\Omega -->
これを
ボルツマンの関係式という。
は
ボルツマン定数と呼ばれる。巨視的に識別不可能である微視的なエネルギー差
の間の微視的状態の総数がエネルギー
の孤立系の微視的状態の数である。それは等重率の原理により、
,\)E -->d\Gamma\simeq\Omega(E)\DeltaE -->
で与えられる。
はエネルギーEの状態密度である。このエントロピーを熱力学的エントロピーに完全に一致させるには微視的状態を
量子力学によって記述する必要がある。その場合の統計力学を
量子統計力学といい、量子統計力学の古典的極限として
古典統計力学が正確に構築される。
エネルギーEの孤立系の物理量の平均値は
,\)E -->A(\,\)d\Gamma --> -->
で与えられる。
◆ 関連書籍
・ 『大学演習 熱学・統計力学』 久保 亮五 (著) 裳華房 修訂版 ISBN 978-4785380328
・ 『熱力学(上)』 H. B. Callen (著) 山本 常信, 小田垣 孝 (訳) 吉岡書店 ISBN 978-4-8427-0189-7
・ 『熱力学(下)』 H. B. Callen (著) 山本 常信, 小田垣 孝 (訳) 吉岡書店 ISBN 978-4-8427-0192-9
・ 『熱力学および統計物理入門(上)』 H. B. Callen (著) 小田垣 孝 (訳) 吉岡書店 ISBN 978-4-8427-0272-9
・ 『熱力学および統計物理入門(下)』 H. B. Callen (著) 小田垣 孝 (訳) 吉岡書店 ISBN 978-4-8427-0273-7
・ 『統計熱物理学の基礎(上)』 ライフ (著) 中山 寿夫, 小林 祐次 (訳) 吉岡書店 ISBN 978-4-8427-0335-0
・ 『統計熱物理学の基礎(上)』 ライフ (著) 中山 寿夫, 小林 祐次 (訳) 吉岡書店 ISBN 978-4-8427-0348-0
・ 『統計熱物理学の基礎(上)』 ライフ (著) 中山 寿夫, 小林 祐次 (訳) 吉岡書店 ISBN 978-4-8427-0306-0
・ 『ランダウ, リフシッツ 統計物理学(上)』(
ランダウ=リフシッツ理論物理学教程 第5巻) 小林 秋男, 小川 岩雄, 富永 五郎, 浜田 達二, 横田 伊佐秋 (訳) 第3版 ISBN 978-4-00-005720-0
・ 『ランダウ, リフシッツ 統計物理学(下)』(
ランダウ=リフシッツ理論物理学教程 第5巻) 小林 秋男, 小川 岩雄, 富永 五郎, 浜田 達二, 横田 伊佐秋 (訳) 第3版 ISBN 978-4-00-005721-9
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